超聲波流量計(jì)的組成：超聲波流量計(jì)實(shí)物圖如圖所示，由圖可知超聲波流量計(jì)主要由直管段、流量傳感器、溫度傳感器、計(jì)算儀等部分組成。

    流量傳感器如圖中的1，2所1.;，被安裝在管道的一側(cè)。1, 2是一對配對一的超聲波換能器，換能器是用來發(fā)射和接收超聲波信號的，是影響超聲波流量計(jì)測量精度的重要部分。
    3,4是對Pt1000的鉑電阻溫度傳感器，金屬鉑(Pt)的電阻值會隨溫度變化而變化，并且具有很好的重現(xiàn)性和穩(wěn)定性。典型實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)為:在400℃時持續(xù)300小時，0°C時的***大溫度漂移為0.020C。在-200~0℃的溫度范圍內(nèi)，鉑電阻的阻值與溫度的關(guān)系式為.
  R, = R [1+At+Bt'+C(r一100)t3](2.1)在0-850℃的溫度范圍內(nèi)，鉑電阻的阻值與溫度的關(guān)系式為二R,=R} (I+At+Bt')(2.2)式中:R,—在t°C時的電阻值      Ro—在0°C時的電阻值按IEC751國際標(biāo)準(zhǔn)，溫度系數(shù)TCR=0.003 851的系數(shù)值如下表所示。

表2.1溫度系數(shù)TCR=0.003851的系數(shù)值
    本文選用的溫度傳感器采用不銹鋼外殼封裝，起到保護(hù)溫度傳感器感溫元件的作用，使其不與被測介質(zhì)直接接觸，避免或減少有害介質(zhì)的侵蝕，火焰和氣流的沖刷和輻射，以及機(jī)械損傷，同時還起著固定和支撐傳感器感溫元件的作用。
   5是電子模塊，是超聲波流量計(jì)的核心。通過單片機(jī)和其外圍電子線路模塊控制流量溫度等數(shù)據(jù)的采集、運(yùn)算、處理和顯示。

換能器安裝方式的分類：
   超聲波流量計(jì)的流量測量就是通過超聲波換能器發(fā)射和接收超聲波信號實(shí)現(xiàn)的。為了適應(yīng)不同管道材料、管徑大小等超聲波換能器的安裝位置有:外夾式、插入式和管段式三種。

圖2.2二種超聲波流量計(jì)
    外夾式就是將一對換能器夾在管壁上，具有即貼即用，安裝時不斷流的優(yōu)點(diǎn)。
    插入式超聲波流量計(jì)由轉(zhuǎn)化器和一對插入式傳感器組成，插入式傳感器由定位底座、球閥、超聲波傳感器組成，測量時只需將換能器插入到管道內(nèi)，就完成了安裝，而且這種測量方式超聲波信號只經(jīng)過被測介質(zhì)，所以測量不受管質(zhì)材料的影響。
    管段式超聲波流量計(jì)是將超聲波換能器和測量管道組成一體。其測量精度高，避免了因管道材質(zhì)疏、導(dǎo)聲不良、銹蝕嚴(yán)重、襯里與管道內(nèi)有間隙等原因?qū)е碌某暡ㄐ盘査p嚴(yán)重的問題，但是這樣測量方式換能器長期浸泡在流體中會相應(yīng)縮短了超聲波換能器的使用壽命并且也不易于換能器的更換。
    無論是外夾式、插入式還是管段式超聲波流量計(jì)，兩個換能器探頭的安裝方式都有多種多樣，可以分為對射式和反射式兩種。反射式又分為:V法、N法、W法和U法反射。

圖2.3對射式安裝剖面圖
    對射法安裝換能器時，超聲波信號是直接從發(fā)射端傳播到接收端，中間沒有經(jīng)過反射和折射，從而信號的衰減小。對射式安裝可以測量50~6000的管徑。

圖2.4反射式安裝剖面圖
    V法安裝如圖2.4的(a)所示，V法安裝使用方便、測量可靠。V法安裝可以測量25400~的管徑范圍。安裝超聲波換能器時，要注意兩超聲波換能器要水平對齊，就是兩換能器的中心線與管道軸線平行。    圖偽)所示的U法安裝，兩換能器安裝在管道的同側(cè)，超聲波信號從發(fā)射端經(jīng)過兩個反射鏡的反射三次聲程到達(dá)接收端。由于超聲波信號要多次反射，為了保證接收端回波信號的強(qiáng)度所以發(fā)波的驅(qū)動電壓要達(dá)到一定的要求。U法安裝通常適合管徑比較小的流量計(jì)。
   N法安裝，超聲波信號穿過流體三次兩次反射到達(dá)接收端，N法安裝延長了聲程，從而提高了測量準(zhǔn)確性。同理，W法安裝也是通過延長聲程提高小流量時的測量精度。

時差法超聲波流量計(jì)的測量原理：
超聲波流量計(jì)的物理性參數(shù)：
    1.流量    流量的測量對象一般是指流經(jīng)管道或溝渠的流體，所以通常講的流量指的是單位時間內(nèi)通過管道或溝渠某一截面的流動介質(zhì)的量，可以用體積流量或質(zhì)量流量來表示。本文的流量用體積流量表征，用Q表示，常用的單位有cm3/s,L/min，或m3zol。
   將流經(jīng)管道橫截面的流體分為無窮多個微小單元，其中某一微小截面的面積用ds表示，流經(jīng)這一微小截面的流體的流速為v,那么在單位時間內(nèi)流經(jīng)這一微小截面的體積流量dQ可以表示為:                          aQ=v" as                              (23)    所以，根據(jù)微積分知識知單位時間內(nèi)流體通過管道截面的流量Q可通過下式而求出。
                 Q一腳(2:4)    若流體勻速流動，則單位時間內(nèi)通過管道截面的流量Q可用下式表示:                          Q=v.S                               (2.5)
    2.雷諾數(shù)：
   雷諾數(shù)Re是流體流動狀態(tài)的一個判斷依據(jù)。管道中流體的流動可以分為層流和紊流兩種狀態(tài)，層流狀態(tài)是指管內(nèi)流體只有軸向的運(yùn)動，而無垂直主流方向的橫向運(yùn)動;紊流狀態(tài)是指管內(nèi)流體質(zhì)點(diǎn)既有軸向的運(yùn)動，也有橫向的運(yùn)動。流體的流動狀態(tài)不僅與管內(nèi)平均流速有關(guān)，還與流體動力粘度和管徑有關(guān)。一般一認(rèn)為R}, = 2000可作為流體從層流狀態(tài)到紊流狀態(tài)的臨界判斷。當(dāng)尺< 2000時為層流狀態(tài)，當(dāng)R > 2000時為紊流狀態(tài)。雷諾數(shù)R。的計(jì)算公式見下式:

    流體的動力粘度是表示流體內(nèi)摩擦力的一個參數(shù)。不同流體的動力粘度也不同，動力粘度會受到溫度和壓力的影響，溫度升高時，液體動力粘度降低，而氣體動力粘度則升高。一般，液體的動力粘度，只考慮溫度對其的影響，僅在壓力很高的情況下刁‘考慮壓力對動力粘度的影響。密度也與流體溫度存在一定的關(guān)系，當(dāng)流體是水時，密度會隨著水溫的升高而降低。
    3.超聲波的聲速 ：
   本文采用超聲波傳播的時差法原理對流量進(jìn)行測量，那么超聲波的聲速C的準(zhǔn)確性對超聲波流量計(jì)流量測量的精度有很大的影啊fzzl。超聲波在各種介質(zhì)中的傳播速度各異，溫度對超聲波聲速的大小也有很大的影響，當(dāng)超聲波在水中傳播時，不同溫度對應(yīng)的不同超聲波聲速如卜圖中的散點(diǎn)所示，再用Matl ab根據(jù)幾次函數(shù)關(guān)系擬合出的超聲波聲速C與溫度t的函數(shù)關(guān)系如圖2.5曲線所示。

圖2.5超聲波聲速與溫度的關(guān)系
  擬合出的超聲波聲速c與溫度t的函數(shù)關(guān)系可以用(2.7)式表示。C=1409+4.052。t一2.77 x 10-2 .t2(2.7)
2.3.2、對射式時差法超聲波流量計(jì)的測量原理：
   超聲波信號在流體中傳播時載有流體的流速信息，通過檢測穿過流體的超聲波信號就可以檢測出流體的流速，從而轉(zhuǎn)換成流量。本課題利用超聲波流量測量方法‘護(hù)的時差法來測量流量，采用對射法將超聲波換能器管段式安裝在測量管道的兩側(cè)。    對射式超聲波流量計(jì)流量檢測的原理結(jié)構(gòu)圖如圖2.6所示，換能器1, 2被安裝在管道上下游的兩側(cè)，檢測流量時，在控制電路作用下:換能器1處于發(fā)射狀態(tài)，換能器2禁止發(fā)射處于接收狀態(tài)，這時換能器1向換能器2發(fā)射超聲波信號，換能器2接收到上游超聲波信號的同時，將換能器2置成發(fā)射狀態(tài)，換能器1處于接收狀態(tài)，換能器2向換能器1發(fā)射超聲波信號，系統(tǒng)會記錄下超聲波從下游換能器1到下游換能器2的傳播時間幾和下游換能器2到丘游換能器1的傳播!{寸問不*，山于水流速度的影響，T,i和T,,不相等，存在個時間差△T，***終通過△T計(jì)算出流量。

圖2.6時差法超聲波熱量表原理圖
    設(shè)流體流速度為V，超聲波傳播速度為C，超聲波的入射角為e，管道直徑為D，換能器1, 2前端面的距離為L  S為管道的橫截面積。則超聲波信號從上游換能器1到下游換能器2的順流傳播時間瑞，可以表示為:  LC+TCOSB(2.8)超聲波信號從下游換能器2到上游換能器1的逆流傳播時間T表示為:

線速度與面速度之差對流量測量的影響：
   由2.3.2節(jié)中介紹的超聲波流量計(jì)的時差法流量測量原理知，由時差法導(dǎo)出的超聲波流量計(jì)的流量計(jì)算公式中，所測量和計(jì)算的流體流速均是指沿著超聲波傳播方向上的線平均速度。而體積流量是指單位時間內(nèi)流經(jīng)封閉管道有效橫截面的流體的體積量;也就是說流量計(jì)算公式中的流體流速應(yīng)是流體流經(jīng)的有效截面上的面平均速度。因而利用公式(2.13)計(jì)算出的流量是不能正確反映實(shí)際流量，這兩者之間必然存在一定的誤差。因此，必須用一定的方法對這一誤差進(jìn)行補(bǔ)償，對測量的結(jié)果進(jìn)行修正。
   在理想條件即管道管壁光滑和有足夠長的直管段下，該誤差可以用流體力學(xué)原理修正，在流體力學(xué)中[24]，線平均速V與面平均速度玲的關(guān)系可以用下式表示:

    而K與管道中水流速分布規(guī)律有關(guān)，層流和紊流是管內(nèi)流體流動的兩種狀態(tài)。在層流狀態(tài)下，流量修正系數(shù)K是一個常數(shù);(2.15)4一3    一一  K在紊流狀態(tài)時，利用了尼庫拉茲(Nikurdse)的摩擦系數(shù)得修正系數(shù)為(2s1.K=1+0.01寸6.25+431Re-0}z3}(2.16)    在流體的流動狀態(tài)介于層流和紊流之間時，用布拉修斯(Blasius )摩擦系數(shù)加以修正，修正系數(shù)K為:K=1一0,01 (2.17)    上述的流體處于不同流動狀態(tài)下的流量修正系數(shù)K的計(jì)算公式都是在管壁光滑的圓管段和流量計(jì)安裝時前后必須保證有足夠長的直管段的理想條件下推導(dǎo)出的。但是在實(shí)際應(yīng)用中，由于制造工藝和安裝條件等的限制，導(dǎo)致實(shí)際環(huán)境與理想條件相差甚遠(yuǎn)，再加上修正公式計(jì)算繁瑣，對流量計(jì)的運(yùn)算處理單元要求高，因此在實(shí)際應(yīng)用中，針對由于線速度與面速度之差引起的流量誤差的補(bǔ)償方法，在下面的4.6章節(jié)中將介紹實(shí)際應(yīng)中的流量修正方法。

本章小結(jié)：
   本章首先概述了超聲波流量計(jì)主要組成部分，并對各個組成部分的功能及換能器的安裝方式進(jìn)行了介紹，對超聲波流量計(jì)用到的物理性參數(shù)進(jìn)行簡要介紹后詳細(xì)敘述了時差法超聲波流量計(jì)流量測量的原理;還對時差法流量測量時引入的誤差作了簡要的分析，并介紹了理想條件下運(yùn)用流體力學(xué)原理修正流量的計(jì)算方法。