導(dǎo)波雷達(dá)液位計在檢測液位時采用的是時域反射（TDR）原理，信號的傳輸介質(zhì)是同軸電纜和導(dǎo)波桿，可以認(rèn)為導(dǎo)波雷達(dá)液位計進(jìn)行液位檢測是基于傳輸線的特性的。以下簡要介紹 TDR 的原理。

  同軸電纜和導(dǎo)波桿是比較常用的信號傳輸線，我們可以把它等效為理想的雙導(dǎo)線傳輸線，由相同的很多小的部分組成，每個小的部分又由很多的電阻 R、電容C、電感 L 和電導(dǎo) G 等元件一起組成，并且同軸電纜和同軸導(dǎo)波桿的特性阻抗在每處都是一樣的。

  同軸電纜等效傳輸線原理圖如圖 2-1 所示。

圖 2-1 同軸電纜等效傳輸線原理圖

其中：tZ 表示任意一點的阻抗，cZ 表示特性阻抗。因此，在各種情況時阻抗和反射系數(shù)的不同如下所示：1．當(dāng)同軸電纜傳輸正常時，那么t cZ =Z 

， ρ =0 ，發(fā)射脈沖會被吸收，沒有回其中：tZ 表示任意一點的阻抗，cZ 表示特性阻抗。因此，在各種情況時阻抗和反射系數(shù)的不同如下所示：

1．當(dāng)同軸電纜傳輸正常時，那么t cZ =Z ， ρ =0 ，發(fā)射脈沖會被吸收，沒有回

3．當(dāng)同軸電纜傳輸短路（即為與其他介質(zhì)接觸時）時，那么tZ =0 ， ρ = −1，同樣產(chǎn)生全反射，但是短路回波信號和發(fā)射信號具有相反的極性，短路回波示意圖如圖 2-3 所示。

  當(dāng)脈沖信號在導(dǎo)波桿上傳輸時，如果碰上其他介質(zhì)就會使該點的阻抗變化，從而反射系數(shù)也會發(fā)生變化，會產(chǎn)生回波信號。我們可以進(jìn)一步計算發(fā)射脈沖和回波脈沖的時間差就能計算出發(fā)射電路到該介質(zhì)接觸點的距離。
 

導(dǎo)波雷達(dá)測量系統(tǒng)原理：

    導(dǎo)波雷達(dá)液位計就是時域反射原理來進(jìn)行測量的，測量過程我們分為信號傳播和整個測量系統(tǒng)來作介紹。

    導(dǎo)波雷達(dá)信號傳播示意圖如圖2-4所示。

    在機械機構(gòu)上，儀表的表頭內(nèi)部的收發(fā)電路會通過同軸射頻接插件和同軸電纜相連。同軸電纜的另一端將會在法蘭的位置與同軸導(dǎo)波桿連接。導(dǎo)波桿則是直接插入到罐體的介質(zhì)內(nèi)，導(dǎo)波桿的末端與罐底底部則是有一段距離的。

    根據(jù)左圖可以看到，電路板輸出的脈沖信號會通過同軸電纜，再在同軸導(dǎo)波桿上進(jìn)行傳播。由2.1節(jié)的介紹，在同軸電纜和導(dǎo)波桿的連接處會首先發(fā)生斷路，進(jìn)而一部分信號會產(chǎn)生一個頂部回波信號，但是仍有一部分信號還會繼續(xù)沿導(dǎo)波桿傳播。當(dāng)信號與被測液體表面接觸時，其阻抗特性會發(fā)生變化，其一部分也會被反射，會再產(chǎn)生一個真正的液位回波信號。也會有另外一部分信號仍然會繼續(xù)向下傳播，***終會損耗在不斷發(fā)射中。液位計可以判斷出液位回波和頂部回波之間的時間差，根據(jù)這個時間差，我們用單片機進(jìn)行計算就可以得到液位的高度。

 

    根據(jù)右圖所示，在罐體為空的時候，沒有液位就不會發(fā)生液位回波信號，但是仍然會有頂部回波信號，而且在導(dǎo)波桿的底部會斷路而產(chǎn)生一個的底部回波信號‘。

    假如罐體內(nèi)有兩種不同的介質(zhì)，由于密度不同這兩種介質(zhì)會分別存在于液體的上部和下部。如果這兩種介質(zhì)的介電常數(shù)大不相同，那么就可以通過回波的不同來判斷兩種介質(zhì)的分界面，進(jìn)而也可以得出這兩種介質(zhì)的不同高度。由于脈沖信號是通過導(dǎo)波桿傳播，導(dǎo)波桿上的空氣、氣態(tài)的凝結(jié)不會影響性能，因此可以長時間測量低介電常數(shù)的產(chǎn)品。一般情況下被測液體的介電常數(shù)越大回波信號也就越強，也就更容易檢測出液位，比如水比丁烷更容易測量。

    假設(shè)電磁信號在介質(zhì)中傳輸無損耗，則信號在其中的傳播速度可以表示為:

其中:c為電磁波在真空中的傳播速度(3×10八立方米m/s）。